印度发电厂爆炸:常用物理定律
来源:百度文库 编辑:中财网 时间:2024/04/30 15:17:27
玻意耳定律 一定质量的气体,在温度不变的情况下,它的压强跟体积成反比.表达式为:P1V1=P2V2
盖·吕萨克定律 一定质量的气体,在压强不变的情况下,它的体积跟热力学温度成正比。表达式为:由PV/T=C可知;当P一定时,V/T=C/P=C3 (恒量).此关系最初是法国科学家盖·吕萨克研究气体膨胀时得到的实验定律.
另外一种表述为:一定质量的气体,在保持压强不变的情况下,温度每升高(或降低)1℃,增加(或减小)的体积等于它在0℃时体积的1/273 。
查理定律字 一定质量的气体,当其体积一定时,它的压强与热力学温度成正比。即P1/P2=T1/T2 或pt=P′0(1+t/273)式中P′0为0℃时气体的压强,t为摄氏温度。 格锐目定律(Graham's Law)说明定温定压时,气体的扩散速率与其密度的平方根成反比。此定律由苏格兰化学家格锐目(Thomas Graham)於1831年提出。
格锐目定律可应用於分离混合气体。如製造铀燃料时,便是先将235U和238U与氟反应生成235UF6和238UF6并加热成气态,再利用两者扩散速率的不同,通孔扩散数千次以分离出235UF6,製得极纯的235U。 道尔顿定律:相互不起化学作用的混合气体的总压力等于各种气体分压力之和。
P = P1 + P2+····+ Pn (4) 这里所说的混合气体中某一组分气体的分压力,是指这种气体单独存在时所能产生的压力。 道尔顿定律表明了个组分气体压力的相互独立和可线性叠加的性质。
对(5)变换,还可计算单位体积空间内的气体分子数目和气体质量,即气体分子数密度n(m-3)和气体密度p(kg/m3)
n = mNA/MV = pNA/RT = p/kT (7)
p = m/V = pM/RT (8)
系数k = R/NA = 1.38×1023J/K 称为波尔兹曼常数。《未完》
盖·吕萨克定律 一定质量的气体,在压强不变的情况下,它的体积跟热力学温度成正比。表达式为:由PV/T=C可知;当P一定时,V/T=C/P=C3 (恒量).此关系最初是法国科学家盖·吕萨克研究气体膨胀时得到的实验定律.
另外一种表述为:一定质量的气体,在保持压强不变的情况下,温度每升高(或降低)1℃,增加(或减小)的体积等于它在0℃时体积的1/273 。
查理定律字 一定质量的气体,当其体积一定时,它的压强与热力学温度成正比。即P1/P2=T1/T2 或pt=P′0(1+t/273)式中P′0为0℃时气体的压强,t为摄氏温度。 格锐目定律(Graham's Law)说明定温定压时,气体的扩散速率与其密度的平方根成反比。此定律由苏格兰化学家格锐目(Thomas Graham)於1831年提出。
格锐目定律可应用於分离混合气体。如製造铀燃料时,便是先将235U和238U与氟反应生成235UF6和238UF6并加热成气态,再利用两者扩散速率的不同,通孔扩散数千次以分离出235UF6,製得极纯的235U。 道尔顿定律:相互不起化学作用的混合气体的总压力等于各种气体分压力之和。
P = P1 + P2+····+ Pn (4) 这里所说的混合气体中某一组分气体的分压力,是指这种气体单独存在时所能产生的压力。 道尔顿定律表明了个组分气体压力的相互独立和可线性叠加的性质。
阿佛加德罗定律:等体积的任何种类气体,在同温度同压力下均有相同的分子数;或者说,在温度同压力下,相同分子数目的不同种类气体占据相同的体积。1mol任何气体的分子数目叫做阿佛加德罗数,NA = 6.022×1023mol-1。在标准状态下(po = 1.01325×105Pa,To = 0oC),1mol任何气体的体积称为标准摩尔体积,Vo = 2.24×10-2m3mol-1。
根据上述气体定律,可得到反映气体状态参量p、V、T、m之间定量关系的理想气体状态方程:
pV = m/M(RT) (5)
式中的M为气体的摩尔质量(kg/mol),R为普适气体常数,R=8.31J/(mol·K)。在已知p、V、T、m四参量中的任意三个量时,可由此式求出另外一个值。例如气体的质量m = pVM/(RT)
一定质量的气体,由一个状态(参量值为p1、V1、T1)经过任意一个热力学过程(不必是恒值过程)变成另一状态(参量值为p2、V2、T2),根据状态方程,可得到关系式:p1V1/T1 = p2V2/T2 (6)
对(5)变换,还可计算单位体积空间内的气体分子数目和气体质量,即气体分子数密度n(m-3)和气体密度p(kg/m3)
n = mNA/MV = pNA/RT = p/kT (7)
p = m/V = pM/RT (8)
系数k = R/NA = 1.38×1023J/K 称为波尔兹曼常数。《未完》
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